Ada Enigma, tome 2 by Vincent Dutreuil, François Maingoval

By Vincent Dutreuil, François Maingoval

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Is giving attainable? Is it attainable to offer with no instantly getting into a circle of alternate that turns the present right into a debt to be back? this question leads Jacques Derrida to make out an irresolvable paradox at what turns out the main primary point of the gift's that means: for the present to be obtained as a present, it must never look as such, on the grounds that its mere visual appeal as reward places it within the cycle of compensation and debt.

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L’équilibre mécanique σ33 = σ13 = σ23 = 0 et σ12 (X3 ) = σ21 (X3 ). Les contraintes de la surface (3) définie par X1 et X2 , sont donc définies par : s˜ij = σij (X3 )dX3 / dX3 −σij (X3 → −∞) (i, j = 1, 2). Ces contraintes sont indépendantes des contraintes de volume et représentent donc une propriété intrinsèque de la surface. 23) Ainsi s˜αβ Adεαβ est l’excès d’énergie élastique de volume à la surface et s˜αβ l’excès de composantes tangentielles du tenseur de contraintes de volume qui 1. 24) Notons que dans la première expression, l’écriture du tenseur fait immédiatement apparaître que la surface est perpendiculaire à l’axe x3 (c’est donc ici une face (001)) alors que la seconde écriture est de ce point de vue un peu plus ambiguë.

1. 27) Notons que pour une surface libre de toute contrainte externe (cas de la surface libre (001) d’un solide dans notre repère), l’équilibre mécanique implique σi3 = 0 à la surface (voir appendice A). 27) sont donc simplifiées en conséquence. 9)) et en notant que dA = dAcré + dAdéf . On obtient ainsi l’équation de Gibbs Duhem de surface sous la forme : sαβ − γδαβ ) dεαβ + σi3 d˜ ei3 − ΓSurf dμi dγ = −S Surf dT A + (˜ i où δαβ le symbole de Kronecker et ΓSurf = NiSurf /A la densité d’excès de i surface de l’espèce i.

On obtient ainsi l’équation de Gibbs Duhem de surface sous la forme : sαβ − γδαβ ) dεαβ + σi3 d˜ ei3 − ΓSurf dμi dγ = −S Surf dT A + (˜ i où δαβ le symbole de Kronecker et ΓSurf = NiSurf /A la densité d’excès de i surface de l’espèce i. 28) et ∂γ/∂μi |T,dεαβ ,d˜ei3 = −Γi Cette dernière expression est particulièrement intéressante. 29) T,μi ,d˜ ei3 Il est alors aisé de voir que le travail de déformation de surface s˜ est lié au travail de création de surface γ. Plus précisément, pour un liquide que l’on ne peut pas déformer à nombre d’atomes constant et donc pour lequel, ∂γ/∂εαβ |T,μi ,d˜ei3 = 0, on obtient s˜αβ = γδαβ .

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